量子力学原理（第2版） epub pdf mobi txt 电子书下载 2024

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王正行著

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发表于2024-04-27

商品介绍

出版社：北京大学出版社

ISBN：9787301062265

版次：2

商品编码：10402568

包装：平装

开本：16开

出版时间：2008-07-01

用纸：胶版纸

页数：256

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书籍描述

内容简介

　　《量子力学原理（第2版）》着重阐述量子力学基本原理。第一章从物理上阐述量子力学的基本原理，着重讲清数学结构与物理原理的联系，以及物理原理与经济事实的联系，把测不准原理作为一条基本的物理原理，强调了观测量的测量和测不准的概念在量子力学中的重要性。第二章表象理论，给出了广义坐标表象和Pauli-Podolsky量子化规则。第三章讨论基本观测量和对称性，给出了不能把时间作为算符来处理的Pauli定理的证明，第四章讨论各种常用的动力学模型，其中宏观模型和非厄米的Hamilton算符是一般量子力学书籍中不易找到的，第五章Dirac方程作为第四章的继续，讨论一种相对论性的动力学模型，从无质量的Weyl方程开始，以一种更物理的方式来引入Dirac 方程。鉴于中微子在粒子理论中的重要性，这里对Wdyl方程的物理作了较详细的计谋。第六章形式散射理论没有做非相对论近似，结果对于相对论性高能散射过程也适用。第七章二次量子化理论，着重讨论了二次量子化与场的量子化的关系。第八章讨论场的量子化，强调了量子场论是量子力学运用于具有无限自由度系统的结果，并根据微观因果性原理讨论了自旋与统计的关系和场的定域性问题。附录一介绍了测不准概念形成的历史经过，附录二给出统计诠释数学基础的讨论。
《量子力学原理（第2版）》可供对于量子力学的物理原理和理论结构有兴趣的读者参考，可以用作研究生、高年级要科生高等子力学课程的教材或者一般本科生量子力学课程的参考书。

作者简介

王正行，1939年生，1962年北京大学物理系6年制本科毕业。1965年北京大学物理系理论物理研究生毕业，北京大学物理学院教授，博士生导师。曾任国家自然科学奖评审委员，教育部理科专业物理与应用物理教学指导组成员，中国物理学会教学委员会副主任。中国核物理学会常务理事，北京大学校学术委员，北京大学技术物理系副主任。在量子力学的基础和历史发展，超导电性隧道体系，重核裂变理论，原子核的宏观模型和性质，核物质，中能重离子碰撞，核天体物理。极端相对论性重离子碰撞等领域从事过科学研究。讲授过本科生的普通物理学和量子力学。研究生的高等量子力学和量子场论，并从事相应的教学研究，为北京市优秀教师。发表过百余篇文章。著有《近代物理学》、《在解题中学习近代物理》和《简明量子场论》，北京大学出版社出版。

自序
引言
第一章基本原理
1.1 态的叠加原理
1.2 波函数的统计诠释
1.3 Heisenberg测不准原理
1.4 运动方程
1.5 测量问题
第二章表象理论
2.1 基矢和函数
2.2 表象和表象变换
2.3 Schrodinger表象和动理表象
2.4 居位数表象
2.5 广义Schrodinger表象
2.6 量子力学的经典极限
2.7 量子力学的路径积分形式
第三章基本观测量
3.1 动理和能量
3.2 角动量
3.3 轨道角动量和自旋角动量
3.4 两个角动量的耦合
3.5 字称
3.6 时间反演
3.7 全同粒子交换
第四章动力学模型
4.1 一般性考虑
4.2 平移不变性模型
4.3 球对称模型
4.4 简谐振子
4.5 宏观模型
4.6 非厄米的H
第五章 Dirac方程
5.1 Weyl方程
5.2 自由粒子的Dirac方程
5.3 Dirac方程的时空变换
5.4 有电磁场的Dirac方程
5.5 一维场中的：Dirac方程
5.6 球对称场中的Dirac方程
第六章形式散射理论
6.1 射出本征态与射入本征态
6.2 散射截面与光学定理
6.3 S矩阵
6.4 角动量表象中的s矩阵
第七章全同粒子体系
7.1 Fock空间
7.2 Bose子体系
7.3 Fermi子体系
7.4 二次量子化理论
第八章量子场论基础
8.1 标量场
8.2 电磁场
8.3 旋量场
8.4 微观因果性原理
结语
附录一 Heisenberg提出测不准原理的经过
附录二 Von Neumann定理
练习题
索引

精彩书摘

第六章形式散射理论
6.1 射出本征与射入本征态
1. 散射问题
散射问题的两种观点散射的基本问题是，已知入射粒子与靶粒子相距很远还没有相互作用时的初态，求它们逐渐靠近发生相互作用，再散射分开到相距很远以后的末态。这是一个已知初态，求schrodinger方程的散射态解的动态问题。它是不同于本征值问题的另一类问题。这个问题有几个特点。首先，散射系统的能量是已知的，要求解的是系统的散射态。其次，我们需要知道系统散射态在一个表象中的波函数，而不只是态矢量。第三，散射过程在坐标空间有直观和形象的图像，坐标表象是最直接和自然的选择。最后，我们关心的只是散射波在无限远处的渐近行为，因为这是波函数中实验能够测量的部分。
在实际的散射实验中，入射粒子具有确定的动量和能量，入射粒子与靶粒子构成的系统具有确定的能量。所以，问题又可以表述为：已知从无限远处入射的具有确定动量的平面波，求入射粒子与靶粒子系统具有确定能量的定态波函数中散射部分在无限远处的渐近行为。这是一个已知一定的边界条件，求schrodinger方程散射态解的定态问题。把散射作为定态边值问题来处理的定态观点，与把散射作为动态初值问题来处理的动态观点是等价的。我们将采取动态观点。采取动态观点的理论显含时间，这种理论称为含时散射理论，它与不显含时间的定态理论给出相同的观测结果。
测量散射粒子的探测器，有的能测量出射粒子的动量，有的能测量出射粒子的角动量。所以，除了坐标表象，有时也采用动量表象或角动量表象。
物理模型我们只考虑入射粒子与靶粒子均无内部激发，它们的内部结构没有显示出来的两体碰撞。
……